By Klaus W. Kark

In systematischer und anschaulicher Weise, die das Selbststudium erleichtert, werden elektromagnetische Feldtheorie und Antennentechnik für Studierende und Anwender aus der Praxis dargestellt. Dabei wird ein umfassender Überblick mit einfach anwendbaren Kochrezepten und Faustformeln von den Grundlagen bis hin zu praktischen Anwendungen geboten, wie es in Studium und Beruf erforderlich ist. Alle wesentlichen Antennenbauformen bis hin zur Satellitenantenne werden hinsichtlich ihres Abstrahlungsverhaltens mit zahlreichen Beispielrechnungen (128 Übungsaufgaben) und Richtdiagrammen detailliert untersucht. Wer sich im Studium mit diesem Thema oder beruflich mit der Entwicklung von Antennen bzw. optischen Systemen befasst, findet in dem Werk kompetente fachliche Unterstützung. Für jeden Antennenkonstrukteur ist es ein wahrer Fundus an Fachwissen und damit ein ideales Nachschlagewerk. Die four. Auflage enthält eine stark erweiterte Behandlung von Linsenantennen und Streifenleitungsantennen, verbesserte Designformeln für Doppelkonusantennen, eine neue Tabelle zu elektrischen Eigenschaften ausgewählter Materialien und eine erweiterte Übersetzungstabelle wichtiger Fachbegriffe. Klassische Entwurfsformeln für die genannten Antennenformen wurden durch numerische Simulationen mit modernen 3D-Gitterverfahren überprüft und konnten in ihrer Genauigkeit gesteigert werden. Außerdem wurden an vielen Stellen Ergänzungen und Verbesserungen vorgenommen

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Frz. 2 Vektoranalysis Die Vektoranalysis, deren Ursprung in der Mitte des neunzehnten Jahrhunderts liegt, ist heute zu einem wesentlichen mathematischen Werkzeug in den Ingenieur- und Naturwissenschaften geworden. Die mathematische Formulierung von Gesetzen elektromagnetischer  wie auch anderer  Vektorfelder wird durch vektoranalytische Hilfsmittel einfacher und prägnanter. Insbesondere die Differenziation und Integration von Vektorfeldern wird uns in diesem einführenden Kapitel noch näher beschäftigen [Spi77, Stra03].

H. grad   0 und grad   0 . Bildet man nun in der zweiten Maxwellschen Gleichung die Rotation, d. h. 48) dort einsetzen: rot rot E     2E t 2  J . 50) Wenn wir annehmen, dass die Stromdichte J  J L   E nur von Leitungselektronen gebildet wird, so erhalten wir mit der Beziehung rot rot E  grad div E   2 E das Zwischenergebnis: grad div E   2 E     2E t 2   E . 51) Bei Quellenfreiheit   0  muss in homogenen Medien mit div E  0 der elektrische Feldstärkevektor also folgende homogene Differenzialgleichung erfüllen: 2E    2E t 2   E 0 .

W. 1 Energieerhaltungssatz   t 31   we  wm  dV   E  J dV  A  E  H   d A V . 6) V Der Poyntingsche Satz garantiert die Energieerhaltung in der Elektrodynamik. Der Poyntingsche Vektor S  E  H bezieht sich dabei auf die Oberfläche des betrachteten Volumenelements. Er gibt die Energie pro Zeiteinheit  also die Leistung  an, die pro Flächeneinheit in Richtung von S aus dem Volumen ausströmt. Man spricht daher bei S auch von der Energiestromdichte. 1). 1) die Beziehung [Joos89]:  1  2 t   E  D  H  B  dV   E  J d V  A  E  H   d A .

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