By Maxime Nicolas

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Cours d'arabe parlé palestinien, volume 2

Los angeles méthode Parlons l'arabe, qui comporte une série de four livres et five disques CD, a pour yet de permettre aux personnes de langue française d'acquérir une bonne connaissance de l'arabe parlé palestinien.
Ce cours est destiné aux étudiants qui désirent acquérir une connaissance sérieuse et approfondie du dialecte arabe palestinien, ainsi qu'une bonne compréhension et une capacité de s'exprimer couramment dans cette langue. Les 50 leçons de ce cours donnent une vue très huge de l. a. building de los angeles word et de los angeles conjugaison des verbes, ainsi qu'un vocabulaire pratique de quelque 2500 mots, le tout dans un langage basic et facile à comprendre.
Bien que ce cours soit conçu pour l'étude personnelle, il est aussi adapté à l'enseignement dans les écoles, et il est de fait déjà largement utilisé. A reason de sa place géographique au Proche Orient, le dialecte palestinien est compris dans les can pay voisins, spécialement en Jordanie, où vit une inhabitants palestinienne majoritaire, mais aussi au Liban et en Syrie, et même en Egypte. Le tome four de cette série se termine par une leçon destinée à montrer cette proximité, avec les petites différences, le tout illustré par quelques textes enregistrés par des habitants de ces pays.
On peut espérer que les étudiants qui utiliseront ce cours en découvriront rapidement le caractère vivant et pratique, et qu'il sera pour eux comme une porte ouverte sur le monde arabe.

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8 Vibration de la liaison OH d’une molécule. On modélise la liaison OH par deux masses m H et m O reliées par un ressort de raideur k O H = 730 N·m−1 . Après avoir écrit les équations du mouvement des deux masses, calculer la masse réduite puis la pulsation propre de vibration de cette molécule. Exercices d’approfondissement 9 Calcul de la fréquence de résonance d’un oscillateur amorti et forcé •• Montrer que la fréquence de résonance d’un oscillateur amorti et forcé est © Dunod – La photocopie non autorisée est un délit n R = n0 1− g2 8p2 n02 et donner une expression approchée pour un oscillateur faiblement amorti.

L’équation à résoudre devient donc d2 A dA +g + v20 A = A F cos(vt). 26) avec une constante d’amplitude de forçage A F . La solution complète de cette équation comprend deux termes : • la solution générale de l’équation sans second membre, solution obtenue dans la section précédente. Cette solution est un mouvement amorti avec une amplitude qui tend vers 0 pour t → ∞. C’est un transitoire ; • une solution particulière reliée au régime permanent, une fois le transitoire complétement amorti. La solution particulière devra refléter plus ou moins fidèlement le forçage qui lui fournit l’énergie.

L’amortissement introduit une différence importante par rapport au cas de l’oscillateur idéal car il modifie sa pulsation. 23) montre que la pulsation v1 est plus petite que la pulsation v0 de l’oscillateur idéal. En faisant augmenter le facteur d’amortissement jusqu’à une valeur critique 4v0 , la pulsation v1 tend vers 0, et l’amortissement supprime totalement les oscillations. On parle alors de régime critique pour g = 4v0 et de régime apériodique pour g > 4v0 . Ces régimes sont abordés dans les exercices 12 et 13 de ce chapitre.

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